I Vorüberlegungen      (zurück zur Übersicht)

Wenn an eine Parallelschaltung von Spule und Kondensator eine Wechselspannung angelegt wird, muss man einige Besonderheiten erwarten. Die Wechselstromwiderstände beider Bauteile sind frequenzabhängig, aber in ganz unterschiedlicher Weise. Während der Wechselstromwiderstand der Spule mit zunehmender Frequenz wächst, nimmt er beim Kondensator mit zunehmender Frequenz ab. Dazwischen wird es eine Frequenz geben, bei der beide Wechselstromwiderstände gleich sind. Bei einem festen Maximalwert (einer festen Amplitude) der Spannung wird dementsprechend der Maximalwert (die Amplitude) der Stromstärke bei der Spule sinken und beim Kondensator wachsen. Dazwischen könnte es wieder eine Frequenz geben, bei der beide Stromstärken gleichen Maximalbetrag haben. Aber zu einem festen Zeitpunkt haben die beiden Ströme auch unterschiedliche Richtungen, ganz anders als bei einer entsprechenden Gleichstromschaltung. Wir müssen mit einigen Besonderheiten im Zusammenhang damit rechnen! In Spule und Kondensator fließt dann z.B. ein Kreisstrom, der nicht von einer Stromquelle kommt!

In einem Wechselstromkreis sind Stromstärke I(t) und Spannung U(t) zeitabhängig, z.B. sinusförmig. Man stellt sie als Zeiger dar, die in einem rechtwinkligen Koordinatensystem um den Koordinatenursprung mit der Kreisfrequenz  ω = 2π ·f  rotieren. f = 1/T ist dabei die Frequenz, T die Periodendauer. Wenn U(t) = U₀·sin(ω·t) bei einer konstanten Amplitude U₀, rotiert die Spitze des Zeigers auf einem Kreis mit dem Radius U₀ um den Koordinatenursprung. Es wird vereinbart, dass der Drehwinkel/die Drehung mit ω·t = 0 an der horizontalen Achse beginnt. Die Projektion des Zeigers auf die vertikale Achse stellt dann den momentanen Wert der Spannung dar. Wenn nur ein Ohm'scher Widerstand im Kreis liegt, sind U(t) und I(t) "in Phase", d.h. beide sind proportional zu sin(ω·t). Ihre Zeiger sind stets parallel und rotieren gemeinsam um den Koordinatenursprung.

Abb. 1: Am Zeigerdiagramm eines Ohm'schen Widerstands erkennt man anschaulich, wie sich die Stromstärke I(t) und die Spannung U(t) gleichphasig verändern.

Wird der Ohm'sche Widerstand durch einen Kondensator mit der Kapazität C ersetzt, so sind U(t) und I(t) nicht mehr "in Phase". Aus Q = C·U ergibt sich nämlich durch Zeitableitung I = C·dU/dt = C·U^· . I(t) = I₀·sin(ω·t) erhalten wir nur dann, wenn U(t) = - U₀·cos(ω·t) [mit I₀ = U₀·ω·C woraus sich der Wechselstromwiderstand Z_C = U₀/I₀ = 1/(ω·C) ergibt]. I eilt dann der Spannung um 90⁰ voraus, weil erst ein Strom fließen muss, bevor sich am Kondensator eine Spannung ausbilden kann.

Abb. 2: Am Zeigerdiagramm des Kondensators erkennt man anschaulich, dass I(t) der Spannung U(t) voraus eilt. Es muss erst ein Strom fließen, bevor sich eine Spannung am Kondensator ausbilden kann. Der Wechselstromwiderstand des Kondensators ist ZC = 1/(ω·C).

Für den Spannungsabfall an einer idealen Spule gilt dagegen U_L = L · dI/dt. Bei sinusförmigem Strom folgt U_L = L·ω·I₀·cos(ω·t) und der Wechselstromwiderstand  Z_L = ω·L (entsprechend einer Selbstinduktionsspannung U_ind = - U_L ).

Abb. 3: Am Zeigerdiagramm der idealen Spule erkennt man anschaulich, dass die Spannung U(t) der Stromstärke I(t) vorauseilt. Der Wechselstromwiderstand der idealen Spule ist ZL = ω·L.

Durch eine Reihenschaltung (Serienschaltung) mehrerer Bauteile fließt immer der gleiche Strom. Deswegen kombiniert man dort mehrere Zeiger bezogen auf den gleichen Strom I.

III Parallelschaltung von idealer Spule und Kondensator: der ideale Parallelresonanzkreis      (zurück zur Übersicht)

Was haben dagegen eine ideale Spule und ein parallel geschalteter Kondensator gemeinsam? An beiden liegt die gleiche Spannung, im einfachsten Fall die äußere Spannung U(t). Wir gehen also von ihr aus und kombinieren die unterschiedlichen Stromstärken I_C(t) und I_L(t) entsprechend der Regeln des Zeigerdiagramms. Die Resultierende beider Stromstärken ist dann der Gesamtstrom I(t), der durch die Parallelschaltung fließt.

Das Zeigerdiagramm des Kondensators muss dazu gegenüber dem Fall der Serienschaltung um 90⁰ gedreht werden, das der idealen Spule um 270⁰ oder - 90⁰. Wegen U(t) = U_L(t) = U_C(t) sind dann beide Spannungszeiger identisch.

Abb. 4: Aus dem Zeigerdiagramm der idealen Spule kombiniert mit dem Zeigerdiagramm des Kondensators ergibt sich bei einer Parallelschaltung der resultierende Gesamtstrom I(t). Bei der Frequenz der Zeichnung eilt die Gesamtstromstärke I(t) der Spannung U(t) um 900 voraus.

Folgerungen:

1. Bei gleicher Spannung an Kondensator und Spule sind die Ströme in beiden Zweigen "gegenphasig", entgegengesetzt. Es ist möglich, dass aus der Stromquelle ein von 0 verschiedener Strom I(t) fließt (dunkelblau).

2. Wenn U(t) = U₀·sin(ω·t), sind die Stromstärken in beiden Zweigen phasenverschoben gegenüber der Spannung, also prop. + cos(ω·t) [blau] bzw. - cos(ω·t) [violett] .

3. Wenn die Ströme in beiden Zweigen entgegengesetzt gleich sind, fließt aus der Stromquelle kein Strom [I(t) = 0]. Dann hat die Parallelschaltung beliebig hohen Wechselstromwiderstand. Sie wirkt als "Sperrkreis", weil sie keinen Strom durchlässt.

Wie ist das möglich, obwohl die Teilströme in beiden Zweigen von 0 verschieden sind? Das Schaltbild verrät es: Der Strom fließt ausschließlich zwischen Spule und Kondensator hin und her, also aus der Spule zum Kondensator und von diesem zurück zur Spule. Da Widerstände vernachlässigt werden, werden auch Energieverluste in ihnen vernachlässigt. Es ist kein weiterer Antrieb für diesen Vorgang nötig: Ein einmal angestoßener Stromfluss im Stromkreis Spule-Kondensator-Spule fließt ungeschwächt immer weiter. In einer realen Spule mit Widerstand muss das modifiziert werden.

Abb. 5: Der Strom bleibt im Resonanzfall auf den Kreis Spule-Kondensator-Spule beschränkt. Ohne Widerstand fließt er verlustlos ohne weiteren Antrieb längs der roten Pfeile und zu anderen Zeiten längs der blauen Pfeile, natürlich nur, wenn Widerstände, vor allem in der Spule, vernachlässigbar wären.

4. Resonanz tritt also ein, wenn | I_L | = | I_C |, also wenn U_L(t)/Z_L = U_C(t)/Z_C bzw. Z_L = Z_C, also wenn ω·L = 1/(ω·C) bzw. ω² = 1/(L·C).

ist die schon von der Serienresonanz bekannte Resonanzfrequenz.

Der Wechselstromwiderstand des LC-Gliedes ergibt sich aus den Stromstärken in der Parallelschaltung:

a) Für ω < ω₀ überwiegt der Spulenstrom gegenüber dem Kondensatorstrom, also für den Betrag des Gesamtstroms:

I₀ = I_L0 - I_C0  = U₀/Z_L - U₀/Z_C = U₀/Z, und damit

1/Z = 1/Z_L - 1/Z_C = 1/ω·L - ω·C = (1 - ω² L·C)/ω·L = (1 - ω²/ ω₀²)/ω·L, also

Z = ω·L / (1 - ω²/ ω₀²) = L/(1/ω - ω/ω₀²) =  L/(1/ω - ω·L·C) = 1/ (1/(L·ω) - ω·C)

b) Für ω > ω₀ ändert sich das Vorzeichen: Z = 1/ (ω·C - 1/(L·ω))

Für den Resonanzfall ω => ω₀  wächst Z über alle Grenzen.  Das bestätigt wieder die Funktion des LC-Gliedes als "Sperrkreis". Für ω => 0 (Fall a) strebt Z wie Z_L gegen 0, für  ω => ∞ (Fall b) strebt Z wie Z_C gegen 0. Jetzt schon lässt sich sagen: Ein endlicher Spulenwiderstand wird dafür sorgen, dass Z für ω => 0 endlich bleibt. Für die Ströme können wir erwarten, dass sie größere Amplitude haben (von größerem Betrag sind) als der von außen zufließende Strom, weil dieser nur benötigt wird, um die (kleinen) Energieverluste im Ohm'schen Widerstand auszugleichen.

IV Vergleich von Parallel- und Serienresonanz            zurück zur Übersicht)

Beide LC-Kreise lassen sich auch auffassen als Schwingkreise, die von außen zu erzwungenen Schwingungen angeregt werden.

Die Gesetzmäßigkeit für eine Parallelschaltung im Gleichstromfall ist hier nicht anwendbar, weil dort in beiden Zweigen gleichgerichtete Ströme vorausgesetzt werden.

( Februar 2021 )